Учебная работа. Реферат: Электромагнитное поле

Учебная работа. Реферат: Электромагнитное поле

Разные интерпретации электромагнитного поля

В неких полевых интерпретациях не делается различие меж «электромагнитным полем» и «электромагнитным полем излучения» («волновым электромагнитным полем»), что делает неурядицу в терминологии.

«В квантовой физике электромагнитное поле интерпретируется как «газ» простых частиц — фотонов, …»

Физическая энциклопедия. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ.

«Квантом этого поля является фотон …»

Физический энциклопедический словарь. КВАНТОВАЯ ЭЛЕКТРОДИНАМИКА.

«При огромных частотах электромагнитного поля стают существенными его квантовые (дискретные) характеристики, и электромагнитное поле можно разглядывать как поток квантов поля — фотонов.»

Физический энциклопедический словарь. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ.

Потому что поток квантов электромагнитного поля (фотонов) — это поле электромагнитных волн с дискретными качествами (фотон — квант света), в данной интерпретации появляются задачи с терминологией, к примеру, «возмущение электромагнитного поля» значит «возмущение электромагнитных волн», т.е. модуляцию волн. Данная интерпретация неприменима для рассмотрения действий, протекающих в дискретных электромагнитных волнах — фотонах, потому что само поле интерпретируется как состоящее из фотонов. «Электромагнитное поле» и «электромагнитное поле излучения» — это различные понятия, потому что электромагнитное поле излучения — это электромагнитный поток (поле распространяющихся электромагнитных волн — волновое электромагнитное поле).

«… поля излучения (поля электромагнитных волн).»

Физическая энциклопедия. ИЗЛУЧЕНИЕ.

«Поля такового рода именуются электромагнитными волнами.»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.294.

«Поле электромагнитных волн именуется полем излучения.»

Справочник по физике. Б.М.Яворский, А.А.Детлаф. 1996. С.349.

Электромагнитные поля излучения — это векторные поля, состоящие из электронных и магнитных потоков. Квантом таковых полей является электромагнитный квант — фотон, который состоит из кванта электронного потока и кванта магнитного потока.

«Такое поле именуется электромагнитным полем излучения. Это понятие обхватывает радиоволны, световые волны, рентгеновские и гамма-лучи.»

Базовый курс физики. А.Д.Суханов. 1998. Т.2. С.393.

Электромагнитные поля (потоки) излучения представляют распространяющиеся вихревые поля (токи электронного смещения) в виде электромагнитных волн — волновых колебаний (возмущений) электромагнитного поля.

«Электромагнитными волнами именуются возмущения электромагнитного поля, распространяющиеся в пространстве.»

Справочник по физике. Б.М.Яворский, А.А.Детлаф. 1996. С.343.

«Колебания вещества порождают упругую волну, а колебания электромагнитного поля — электромагнитную волну.»

Базы физики. Б.М.Яворский, А.А.Пинский. 2000. Т.2. С.62.

«Это место с действующими в нем силами именуется электромагнитным полем.»

Общий курс физики. Электричество. Д.В.Сивухин. 1996. Т.3. Ч.1. С.8.

«… электромагнитное поле быть может представлено как совокупа нескончаемо огромного числа гармонических осцилляторов.»

ОТФ. Квантовая механика. И.В.Савельев. 1996. Т.2. С.343.

Поле осцилляторов — это скалярное поле, а возникающая в нем напряженность представляет векторное поле в виде потока напряженности, потому что напряженность имеет направление. Т.е. в скалярном электромагнитном поле осцилляторов могут распространяться возмущения, представляющие напряженность поля, где электронные и магнитные потоки напряженности — это векторные поля. В таковой интерпретации электромагнитное поле представляет совокупа 2-ух полей — электронного и магнитного (поле электромагнитных осцилляторов), при всем этом электродинамика разглядывает магнитное поле как релятивистский эффект, связанный с запаздыванием распространения электронного поля (электронного смещения поля), т.е. магнитное поле — это одна из форм проявления электронного поля, возникающая как чисто релятивистский эффект. Потому в данной интерпретации характеристики электромагнитного поля можно разглядывать как разные формы проявления электронного поля (поля электронных осцилляторов). К примеру, электромагнитные волны — это распространяющиеся возмущения электронного поля (вихревые электронные поля, токи электронного смещения), где магнитное поле можно разглядывать как чисто релятивистский эффект. Таковым образом, исходя из убеждений логики, заместо термина «электромагнитное поле» больше подступает термин «электронное поле» («электродинамическое поле»), потому что установлено, что не существует магнитных зарядов, а магнитное поле представляет эволюцию электронного поля.

«В итоге магнитное поле можно разглядывать как неминуемый релятивистский итог движения электронных зарядов … магнитное поле выступает как вспомогательное, характеризующее историю эволюции основного электронного поля.»

Физическая энциклопедия. ЭЛЕКТРОДИНАМИКА.

движение зарядов постоянно соединено с движением электронных потоков, потому наиболее буквально магнитное поле можно разглядывать как неминуемый релятивистский итог движения электронных потоков, потому что магнитная индукция может возникать и без движения электронных зарядов, т.е. там, где в пространстве движутся (распространяются) электронные потоки, постоянно есть магнитное поле — магнитные потоки: B
= m0
[vD]
.

«… магнитное поле возбуждается не только лишь токами проводимости, …»

Общий курс физики. Электричество. Д.В.Сивухин. 1996. Т.3. Ч.2. С.7.

« B
= —[vE]
/c2
»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.227.

Если в формуле преобразования полей поменять напряженность на индукцию (в вакууме m0
D
= E
/c2
), то получим B
= m0
[vD]
(H
= [vD]
), где D
— плотность электронного потока (электронная индукция), v
— скорость движения электронного потока, B
— плотность магнитного потока (магнитная индукция), возникающего как релятивистский эффект, m0
— магнитная неизменная. При всем этом возникающая магнитная индукция постоянно поперечна движению. Для наглядности сформулирую правило появления магнитной индукции: если ладонь левой руки расположить так, чтоб четыре пальца указывали направление движения электронного потока, а вектор D
заходил в ладонь, тогда отставленный большенный палец укажет направление вектора B
. В неких вариантах лишь при помощи этого правила удается найти направление полосы магнитной индукции. Остается надежды, что когда-нибудь это правило покажется в учебниках, и там, в конце концов, исправят некие картинки, где некорректно изображено направление линий магнитной индукции, к примеру, меж обкладками конденсатора, через который течет электронный ток смещения. Данное правило действует постоянно, т.е. как для прямолинейного, так и для радиального движения. к примеру, меж обкладками заряженного конденсатора существует электронный поток, при движении конденсатора для покоящегося наблюдающего передвигающийся электронный поток представляет магнитный поток, т.е., зная плотность электронного потока меж обкладками передвигающегося конденсатора, можно вычислить плотность магнитного потока, возникающего как релятивистский эффект. нужно увидеть, что если движутся два встречных разноименных электронных потока, то из-за суперпозиции полей может наблюдаться лишь магнитная индукция — без электронной, в этом случае передвигающиеся встречные электронные потоки представляют электрически нейтральный ток смещения (хоть какое движение электронных потоков постоянно соединено с током электронного смещения, потому магнитное поле можно представить в виде токов смещения). к примеру, ток проводимости, представляя направленное движение электронов, делает в окружающем пространстве направленное движение отрицательных электронных потоков, связанных с зарядами электронов, и тем появляется магнитное поле. При всем этом покоящиеся положительные потоки, связанные с положительно заряженными частичками, нейтрализуют электронную напряженность поля (суперпозиция полей), таковым образом, в окружающем пространстве наблюдается лишь магнитное поле.

«Если по проводнику протекает ток, то вокруг него возникает магнитное поле, так сказать, в «чистом виде», без электронной составляющей.»

Базы физики. Б.М.Яворский, А.А.Пинский. 2000. Т.1. С.481.

«Хоть какой заряд независимо от наличия остальных зарядов постоянно имеет электронное поле.»

Физика. В.Ф.Дмитриева. 2001. С.120.

Т.е., если заряд движется, то независимо от остальных зарядов совместно с ним движется его электронный поток (поле).

Согласно теории близкодействия, с электронными зарядами постоянно соединены вещественные электронные потоки, движение которых и делает магнитное поле. Таковым образом, для появления магнитного поля необязательно обязано быть движение зарядов, довольно движения электронных потоков.

К огорчению, в учебной литературе некие электродинамические процессы рассматриваются непоследовательно, т.е. не придерживаясь причинно-следственной связи. к примеру, рассматривая движение зарядов, сходу перебегают к магнитному полю, при всем этом совсем не упоминается о связанных с зарядами передвигающихся электронных потоках и токах смещения, которые и образуют само магнитное поле (согласно электродинамике, с каждым передвигающимся электронным зарядом движется связанный с ним электронный поток). Таковым образом, у изучающего электродинамику складывается идеалистическое ничего, потому что не упоминается, что магнитный поток — это передвигающийся электронный поток. Зная плотность связанного с зарядом передвигающегося электронного потока D
= qr
/4pr3
, постоянно можно, согласно B
= m0
[vD]
, вычислить плотность магнитного потока вокруг заряда B
= m0
q[vr]
/4pr3
.

«В итоге обобщения экспериментальных данных был получен простый закон, определяющий поле B
точечного заряда q, передвигающегося с неизменной нерелятивистской скоростью v
. Этот законзаписывается в виде B
=
m
0

q[vr]
/4
p
r3
, …»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.155.

По сути не было необходимости в обобщении экспериментальных данных, потому что, зная, что магнитный поток представляет передвигающийся электронный поток, этот законпросто выводится из 2-ух формул: B
= m0
[vD]
и D
= qr
/4pr3
. Аналогичным образом, зная, что с каждым передвигающимся зарядом связан передвигающийся электронный поток, выводятся и остальные формулы для расчета магнитной индукции. к примеру, плотность передвигающегося электронного потока вокруг прямого нескончаемого провода с током. D = P/2pr = q/2prL, где P — плотность передвигающихся зарядов в проводе (P = q/L), r — расстояние от провода. Согласно B
= m0
[vD]
, получим B = m0
qv/2prL = m0
I/2pr, где I — сила тока (I = Pv = qv/L). По аналогии выводится и формула для вычисления магнитной индукции в центре радиального тока B = m0
qv/4pr2
= m0
I/2r, где I — сила тока (I = qv/2pr), r — радиус радиального тока.

«Как следует, магнитная индукция поля прямого тока B =
m
0

I/2
p
r.»

Курс физики. Т.И.Трофимова. 1998. С.208.

Поточнее, — магнитная индукция передвигающегося электронного потока (поля), связанного с электронным током, который течет в прямом нескончаемом проводе. к примеру, если приостановить ток в проводе, то из-за того, что электронное смещение распространяется со скоростью света, в окружающем пространстве еще некое время будут двигаться электронные потоки и будет существовать магнитное поле. Т.е. магнитное поле соединено с движением электронных потоков и может существовать без движения зарядов, к примеру, при торможении зарядов электронные потоки могут начать распространяться (двигаться) без помощи других в виде электромагнитных волн. нужно увидеть, что для теоретической физики в принципе нет необходимости в магнитной индукции, потому что ее постоянно можно представить как произведение плотности электронного потока на его скорость движения (передвигающийся электронный поток условно именуется магнитным потоком B
= m0
[vD]
), т.е. магнитная индукция введена искусственно для наглядности и удобства в практических расчетах. Но, с иной стороны, в почти всех вариантах магнитные поля проще и удобнее рассчитывать, если разглядывать их как передвигающиеся электронные потоки, к примеру, при вычислении магнитной энергии, которая возникает меж обкладками передвигающегося заряженного конденсатора, т.е., зная плотность электронного потока меж обкладками, скорость движения и размер, просто вычислить магнитную энергию. Также, к примеру, можно отыскать плотность электромагнитной энергии передвигающегося поперечного электронного потока:

w = D2
/2e0
+ B2
/2m0
= D2
(1 + v2
/c2
)/2e0
,

соответственно, плотность электромагнитной массы:

m = m0
D2
(1 + v2
/c2
)/2,

где e0
и m0
— электронная и магнитная неизменные e0
m0
= 1/c2
. Если же электронный поток нацелен продольно движению, то в нем магнитная индукция и, соответственно, магнитная энергия не появляются:

B
= m0
[vD]
= m0
vD sin a,

где a — угол меж направлением движения и вектором D
. Таковым образом, если разглядывать магнитную энергию как кинетическую энергию передвигающегося электронного потока, то нужно учесть, что она также зависит от ориентации электронного потока относительно направления движения. Плотность энергии магнитного потока:

w = mv2
sin2
a,

где m — плотность массы электронного потока, v — скорость движения, соответственно, энергия магнитного потока:

Wм
= Mэ
v2
sin2
a,

где Mэ
— масса электронного потока. Т.е. магнитную энергию можно трактовать как кинетическую энергию передвигающихся электронных потоков. к примеру, у передвигающегося заряженного шара, где электронная индукция имеет как продольную, так и поперечную ориентацию, магнитная энергия равна:

Wм
= Mэ
v2
·2/3.

«Благодаря наличию магнитного поля энергия шара возросла на величину Wм
. Это повышение можно трактовать как повышение кинетической энергии …»

Общий курс физики. Электричество. Д.В.Сивухин. 1996. Т.3. Ч.2. С.61.

Плотность магнитной энергии вокруг передвигающегося заряда:

w = B2
/2m0
= (m0
vq sin a/4pr2
)2
/2m0
= m0
v2
q2
sin2
a/32p2
r4
.

Впереди и сзади передвигающегося заряда магнитная (кинетическая) энергия отсутствует, потому что передвигающиеся продольно направленные электронные потоки не владеют магнитной индукцией.

Полевая электронного потока кинетическая энергия рассчитывается по формуле Wк
= Mэ
v2
sin2
a, а не по формуле Wк
= Mэ
v2
/2, потому что нужно учесть угол меж направлением движения и вектором D
. Также нужно учесть, что, когда электронный заряд, к примеру, под действием электронного поля начинает двигаться, то энергия (масса) потенциального электронного поля заряда миниатюризируется, потому что энергия перебегает в вихревые электронные и магнитные поля. При приближении к скорости света энергия (масса) электронного поля практически вся становится вихревой, а при скорости света возможная энергия (масса) электронного поля совершенно отсутствует. К примеру, если поперечный электронный поток движется со скоростью света, то энергия вихревого магнитного поля равна Wм
= Mэ
c2
, т.е. равна энергии электронного потока, который является вполне вихревым.

Хотя из электродинамики следует, что магнитное поле образовано передвигающимися электронными потоками и связанными с ними токами смещения, в учебной литературе эти вопросцы практически не рассматриваются. Преподавание электродинамики без рассмотрения действий, связанных с движением полевых потоков, не дает поочередного представления о физической природе магнетизма и приводит к обычному заучиванию формул и правил. Максвелл не напрасно ввел токи электронного смещения для рассмотрения электродинамических действий, но в учебной литературе о токах смещения, возникающих при движении электронных зарядов и электромагнитных волн, практически не упоминается. к примеру, ни в каком учебнике даже нет рисунка, где наглядно, в виде линий, указывающих направление тока, был бы изображен ток электронного смещения вокруг передвигающегося заряда. Также нигде не говорится, что для токов смещения, как и для полевых потоков, действует принцип суперпозиции и, соответственно, нет ни 1-го примера, где бы рассматривалось сложение в пространстве токов смещения от нескольких передвигающихся зарядов на базе этого принципа. Говоря о дискретности энергии электромагнитных волн (фотонов), вроде бы запамятывают, что вся энергия электромагнитных волн — это энергия передвигающихся электронных и магнитных потоков, которые также дискретны, соответственно, дискретны и токи смещения. О том, что энергию отдельных фотонов, согласно электродинамике, можно рассчитывать, исходя из дискретности потоков, — совершенно не упоминается.

«… плотность энергии электромагнитного поля складывается из плотностей энергии электронного и магнитного полей.»

Физика. В.Ф.Дмитриева. 2001. С.258.

«Релятивистская природа магнетизма является всепригодным физическим фактом, и его происхождение обосновано отсутствием магнитных зарядов.»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.225.

«Таковым образом, возникновение магнитного поля токов есть чисто релятивистский эффект и никакой новейшей физической субстанции (к примеру, в виде магнитных зарядов) появляться не обязано, что и подтверждается экспериментально.»

Базы физики. Л.А.Грибов, Н.И.Прокофьев. 1995. С.299.

Таковым образом, магнитные потоки — это всего только передвигающиеся электронные потоки, а магнитную энергию можно разглядывать как кинетическую энергию передвигающихся электронных потоков (кинетическая энергия, так же как и магнитная, представляет релятивистский эффект). Можно считать, что магнитный поток — это одна из форм проявления электронного потока, т.е. при движении электронного потока у него возникает такое физическое свойство, как магнитная индукция. Тело при движении владеет кинетической энергией, также и электронный поток при движении владеет магнитной энергией (магнитным полем B
= m0
[vD]
), т.е., если тело тормознуло, то исчезает и кинетическая энергия, также, если электронный поток тормознул, то исчезает и магнитная энергия. Выходит, что, если разглядывать магнитные поля естественным образом в виде передвигающихся электронных потоков, то становится ясно, почему при изменении магнитного поля возникает вихревое электронное поле. Передвигающийся электронный поток с изменяющейся плотностью — это и есть вихревой электронный поток. Вихревое электронное поле возникает при изменении плотности либо скорости передвигающегося электронного потока (потока электронного смещения), т.е. когда в пространстве происходит изменение плотности тока электронного смещения, потому что передвигающиеся электронные потоки представляют токи смещения.

«Всякое возмущение в пространстве распространяется со скоростью не выше скорости света. А именно, электронное поле при смещении точечного заряда не попросту переместится совместно с зарядом, как в случае нескончаемо большенный скорости распространения поля, а изменяется наиболее сложным образом. Появляются эффекты, связанные с запаздыванием возникновения поля на огромных расстояниях от заряда, которые могут быть описаны введением индукции магнитного поля.»

Базы физики. Л.А.Грибов, Н.И.Прокофьев. 1995. С.300.

Т.е. согласно электродинамике, при движении точечного заряда совместно с ним {перемещается} поток электронного смещения (электронный поток). При всем этом, исходя из принципа суперпозиции полей, электронный поток {перемещается} совместно с зарядом независимо от того, движется заряд без помощи других либо по проводнику в окружении остальных зарядов. При движении заряда появляются эффекты, связанные с запаздыванием распространения электронного смещения поля, т.е. в пространстве появляются распространяющиеся смещения поля, которые владеют энергией, для их описания вводится индукция магнитного поля.

Время от времени неверно считается, что электронное поле (поток) — это также релятивистский эффект D
= e0
[vB]
(E
= [vB]
), где B
— плотность магнитного потока (магнитная индукция), v
— скорость движения магнитного потока, D
— плотность электронного потока (электронная индукция), e0
— электронная неизменная.

« E
= [vB]
»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.224.

Если в формуле преобразования полей поменять напряженность на индукцию (в вакууме D
= e0
E
), то получим D
= e0
[vB]
. При всем этом возникающая электронная индукция постоянно поперечна движению. Для наглядности сформулирую правило появления электронной индукции (вихревого электронного поля) для прямолинейного движения: если ладонь правой руки расположить так, чтоб четыре пальца указывали направление движения магнитного потока, а вектор B
заходил в ладонь, тогда отставленный большенный палец укажет направление вектора D
. Данное правило применимо лишь для прямолинейного движения, в остальных вариантах оно не постоянно действует (к примеру, правило для силы Лоренца действует постоянно, т.е. как для прямолинейного, так и для радиального движения заряда).

«Скажем, уже вопросец о силе, работающей на заряд со стороны передвигающегося магнитного поля, не имеет сколько-нибудь четкого содержания.»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.226.

Экспериментально установлено, что появление вихревого электронного поля не соединено с движением магнитного поля, таковым образом, его недозволено разглядывать как релятивистский эффект. Согласно электродинамике, для появления вихревого электронного поля (потока) нужно изменение магнитного поля (потока) U = dФm
/dt, а не движение магнита. Т.е., если при движении магнита меняется магнитное поле, то, соответственно, возникает вихревое электронное поле. Если же движение не приводит к изменению магнитного поля, то, соответственно, и не возникает вихревое электронное.

«… по закону электромагнитной индукции переменное магнитное поле постоянно порождает вихревое электронное …»

Энциклопедия простой физики. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ.

Таковым образом, электронная напряженность поля в виде вихревого электронного потока возникает не от движения магнита, а от конфигурации в пространстве магнитного потока, к примеру, вокруг переменного электромагнита. Без конфигурации в пространстве магнитного потока вихревое электронное поле не возникает, даже если магнит движется. к примеру, при вращательном движении цилиндрического магнита с осью вращения, проходящей через полюса, вихревое электронное поле не возникает, потому что плотность магнитных потоков (полей) в пространстве не меняется. Если же вращать электрически заряженный цилиндр, то радиальное движение электронных потоков делает магнитное поле B
= m0
[vD]
, хотя плотность электронных потоков (полей) в пространстве не меняется. Магнитное поле возникает при любом движении заряженных тел, как при прямолинейном, так и при радиальном, потому его можно разглядывать как релятивистский эффект. нужно увидеть, что недозволено поменять электронное поле без движения электронных потоков, потому также можно сказать, что магнитное поле возникает и при изменении плотности электронных потоков, потому что при всем этом постоянно происходит их движение. Магнитные потоки появляются от движения электронных потоков, а вихревые электронные потоки — от конфигурации магнитных потоков, т.е., пользуясь формулами преобразования полей, нужно это учесть. к примеру, при вращательном движении цилиндрического магнита с осью вращения, проходящей через полюса, магнитная сила на покоящийся заряд не действует. Если же, напротив, заряд будет двигаться вокруг покоящегося магнита, то на заряд будет действовать магнитная сила Лоренца, т.е. движение в электродинамике не является относительным. Разглядим этот пример наиболее наглядно. Возьмем два цилиндра, один из которых имеет электронный заряд, а иной представляет собой неизменный магнит. Посадим их на одну ось, проходящую через центр цилиндров, как изображено на рисунке. Если вращать лишь магнит, то меж цилиндрами магнитная сила возникать не будет. Если же, напротив, вращать лишь заряженный цилиндр, то меж цилиндрами будет возникать магнитная сила, потому что заряженный цилиндр будет своим вращением создавать радиальный электронный ток и, соответственно, магнитное поле. Если же два цилиндра вращать сразу (синхронно и в одном направлении), то зависимо от направления вращения цилиндры будут или притягиваться, или отталкиваться, т.е. в электродинамике нет симметрии меж правым и левым вращением относительно полевого места.

.——-. .——-.

| + + + | | |

===| + + + |===| S N |===

| + + + | | |

`——-‘ `——-‘

нужно увидеть, что при одновременном вращении 2-ух цилиндров (синхронно и в одном направлении) относительное движение отсутствует, т.е., если считать магнит наблюдателем, то относительно него электронные заряды не движутся, но заряженный цилиндр все равно делает магнитную силу, которая действует на магнит. При всем этом, если магнит приостановить либо даже вращать в оборотную сторону, все равно магнитная сила фактически не поменяется. Таковым образом, в формуле B
= m0
[vD]
скорость v
— это скорость движения относительно полевого места, а не относительно наблюдающего. Данный пример является подтверждением того, что движение в электродинамике не является относительным, т.е. принцип относительности не распространяется на электродинамику полей.

«Электромагнитная индукция — появление электронного поля, электронного тока либо электронной поляризации при изменении во времени магнитного поля либо при движении вещественных сред в магнитном поле.»

Физическая энциклопедия. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ индукция.

«… изменяющееся с течением времени магнитное поле порождает электронное поле.»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.246.

Но утверждение, что передвигающийся магнит постоянно порождает электронное поле, является неправильным. С иной стороны, передвигающийся электронный заряд постоянно порождает магнитное поле, даже если плотность потока электронного поля не меняется. Без конфигурации магнитного потока электронное поле (вихревой электронный поток) не возникает, даже если магнит движется. Потому электронное поле (поток) недозволено разглядывать как релятивистский эффект, возникающий при движении магнита. Таковым образом, формулу D
= e0
[vB]
можно использовать лишь для прямолинейного движения, потому что в этом случае постоянно происходит изменение в пространстве магнитного поля.

Электродинамические формулы преобразования полей (в вакууме) D
= e0
[vB]
и B
= m0
[vD]
вытекают из электродинамики. Электронная индукция действует на заряд с силой Fэ
= qD/e0
. Магнитная индукция прямолинейно передвигающегося магнита, образуя вихревое электронное поле, действует на заряд с силой Fм
= qvB, отсюда, qD/e0
= qvB и D
= e0
[vB]
. Плотность передвигающегося электронного потока вокруг прямого нескончаемого провода с током D = P/2pr = q/2prL, где P — плотность передвигающихся зарядов в проводе (P = q/L), соответственно, электронный ток равен I = 2prvD (I = Pv = qv/L, q = 2prDL). Магнитная индукция вокруг провода с током равна B = m0
I/2pr, подставив I = 2prvD, получим B
= m0
[vD]
. нужно увидеть, что распространение на эти формулы преобразований Лоренца B
= m0
[vD]
/(1 — v2
/c2
)1/2
противоречит электродинамике и не подтверждается экспериментально, потому что магнитное поле зависит от величины электронного тока, при всем этом совсем не зависит от скорости движения заряженных частиц, образующих этот ток, т.е. магнитная индукция постоянно равна B
= m0
[vD]
, даже если электронный поток движется со скоростью света, к примеру, в электромагнитных волнах. Согласно же преобразованиям Лоренца, выходит, что свет не может двигаться со скоростью света, потому что магнитная индукция становится нескончаемо большенный. Непонятно ни 1-го варианта, чтоб на практике воспользовались преобразованиями Лоренца при расчете электромагнитных действий, потому что это постоянно приводит к противоречиям с экспериментальными фактами, к примеру, в электромагнитной волне: B
= m0
[vD]
, D
= e0
[vB]
, H
= [vD]
и E
= [vB]
.

«В электромагнитной волне … меж моментальными значениями E и B в хоть какой точке существует определенная связь, а конкретно E = vB, …»

Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.294.

]]>